Экзамен сдан

Энтропией называется параметр состояния, который зависит от приведенной теплоты (отношение q /T). Изменение энтропии вычисляется по формуле:


где q1,2 количество теплоты, подведенной к рабочему телу или отведенной от него;

Tср – средняя температура подведенной (или отведенной) теплоты.

Это соотношение определяет изменение энтропии от начального значения энтропии S1 до конечного значения S2

1) при q1,2 > 0 (теплота подводится к рабочему телу) изменение энтропии положительно: S2– S1> 0, S2> S1, так как средняя термодинамическая температура должна быть всегда положительной, т. е. Tср> 0. Иными словами, энтропия тела возрастает;

2) при q1,2 < 0 (теплота отводится от рабочего тела) изменение энтропии отрицательно: S2– S1 <0, S2 < S1 т. е. энтропия тела снижается;

3) при q1,2 = 0 (адиабатический процесс) изменение энтропии равно нулю: S2 – S1= 0, S2 = S1 т. е. энтропия тела остается постоянной. Процесс, в ходе которого значение энтропии не меняется, называется изоэнтропийным.

Для идеального газа получаем следующие выводы.

1. При изотермическом процессе вместо Tср достаточно в уравнение энтропии подставлять значения температуры Т, так как T1= T2 = const.

2. Изменение энтропии при изохорном процессе равно:

S2 – S1 = 2,3mćv lg(T2 / T1).

3. Изменение энтропии при изобарном процессе равно:

S2 – S1 = 2,3mćp lg(T2 / T1).

где ćV – удельная теплоемкость в процессе с постоянным объемом;

ćp– удельная теплоемкость в процессе с постоянным давлением.

Таким образом, энтропия может увеличиваться (уменьшаться) при подведении (отведении) теплоты к произвольно взятому рабочему телу либо оставаться неизменной в случае отсутствия теплообмена. При совершении цикла энтропия рабочего тела также увеличиваетсяпри получении теплоты от источника либо уменьшается при отдаче теплоты источнику.

В реальныхпроцессах вследствие явления необратимости работоспособность теплового устройства снижается. Мерой таких потерь является энтропия: ее возрастание прямо зависит от потери количества работы.

Поделись материалом